• 定常解析
  

  時間が十分経過した後の、温度が時間変化しない状態での温度分布を求めるもの。 解析は１回で済むので結果が早く求められる。
  

  　
• 非定常解析
  

  時間ゼロから開始し、温度が時間変化している状態での温度分布を求めるもの。 時間を細かく区切り、その都度、解析を繰り返すので、定常解析の数倍から数十倍時間が かかる。
  

　平面モデルの定義は、「厚み方向の温度は均一とする」ということで、厳密にはそういうことは 無いのでしょうが、薄板では、ほぼそういうことになっていることが多いので、平面モデルで解析 しても誤差は少ないとしているのです、

　そういう意味では、図2.1のような場合、中央付近の断面では、どの断面でも同じような温度分布 をしていますから、平面モデルが成立しますので、中央付近は平面モデルで解析可能です。
　前後面（穴のある面）付近については、この面が断熱であれば、中央付近と同じ取り扱いとなりますが、 そうでなければ、3次元解析となります。

　円周方向に温度均一になるとみなせる場合、軸対称モデルで解析可能となります。 そのイメージを図2.2に示します。「円周方向に温度均一」になる要件は、すべてが軸対称に なっていることといえます。すべてとは、下記の通り。
　尚、軸対称モデルでは、面に関する発熱、放熱はありません。
・形状
・発熱
・境界条件（熱伝達、熱放射、強制温度）

　平面モデルの場合、板厚を決める必要があります。図1.1の薄板の場合、板厚の定義は容易 ですが、図2.1の断面切り出しの場合は、都合のよい値を使うことになります。1mmに決めておく のもいいでしょう。
板厚は板厚方向の温度分布計算のためではなく、単に、熱容量を計算するために用いられます。
　尚、軸対称モデルでは板厚はありません。熱容量は半径から計算されます。

　節点に設定するものを点発熱、面の端に設定するものを辺発熱、面に設定するものを面発熱と いいます。また、体積に設定するものを内部発熱といいます。点発熱は節点、他の３つは要素単位 に設定します。
　辺、面発熱は面積に比例したもの、内部発熱は体積に比例したものです。従って、 辺発熱と内部発熱が板厚に左右される量となります。

　面発熱の場合、裏と表の区別はありませんので、仮に、薄板の裏と表の両方から加熱される 場合は、裏と表の合計を与えることになります。辺、面、内部発熱のイメージについては図1.1を 参照して下さい。
　尚、発熱量にマイナスを付けると、吸熱となります。
軸対称の場合、辺発熱を設定すると、全周にリング状に加熱されます。尚、面発熱はありません。

　熱伝達とは、主として固体と気体間の熱移動の簡易的な表現法であり、熱量Qは、
　　Q=hA(T-Ta)----(1)
で表現されます。ここに、
h：熱伝達率
A:面積
T:固体温度、Ta：気体温度

　面の端に設定するものを辺熱伝達、面に設定するものを面熱伝達といいます。イメージに ついては、図1.1を参照して下さい。

　熱伝達率は気体の運動状況により大きく異なりますので、実測の温度分布を数値解析でうまく 再現できる熱伝達率を一度求めておき、次回以降の数値解析にその値を適用すれば精度のよい解析が 可能となります。勿論、熱伝達率がそれほど変化しないと見込まれる場合です。

　気体への放熱が主たる放熱である場合、熱伝達率という簡易的な表現を用いる以上、精度のよい 熱伝達率の情報がなければ、熱伝導解析の結果は芳しくありません。そのような場合は熱流体解析 という気体の運動をも含んだ解析が必要となります。

　熱放射とは、赤外線による周囲への熱移動の簡易的な表現法であり、熱量Qは、
　　Q=CA(T^4-Ta^4)----(2)
　で表されます。ここに、

C：熱放射率（黒体を1としたもの）
A:面積
T:固体の絶対温度、Ta：周囲絶対温度

　(2)式での温度は絶対温度ですが、プログラム上では摂氏で入力します。 面の端に設定するものを辺熱放射、面に設定するものを面熱放射といいます。 尚、熱放射は温度くん2は未対応で、温度くん3からとなります。

　節点単位に温度を指定するもので、具体的なイメージとしては、まさに温度一定な 固体と接している場合、あるいは温度一定ではないが、巨大な熱容量を有した固体と 接している場合が該当します。

　非定常解析の際、モデルの初期温度を設定する。（定常解析では、時間が十分経過後の 温度分布なので、初期温度は関係なくなる。）

　初期温度の指定法は、下記の２通りがあります。
・一様な温度とする
・他の解析結果を初期温度にする
　節点、要素データが同じモデル間であること。

　解析条件が途中で変化する場合は、この「他の解析結果を初期温度にする」 機能を使うことで、何ステップでも解析可能となります。

　このプログラムでは2次要素を用いているので、１つの要素で放物線の温度分布が 表現可能です。従って、１つの要素内で温度分布の変曲点が１つ以下であれば、その 要素分割はおおよそ満足すべきものです。

　要素分割について、厳密に対処するには、経験により、粗いの要素分割をまず行い、 その結果を見て、その1.5倍ほど細かく分割して2回目の解析を行う。さらに、1.5倍ほど 細かく分割して3回目の解析を行い、3つの結果から、その結果の収束値を求めるという 方法があります。

　アスペクト比とは要素形状に関し、その縦横比のことです。アスペクト比が１から離れて いくに従って、解析精度が劣化する傾向がありますが、この劣化は、あくまで、そのような 細長い要素が孤立して存在し、まわりの温度計算誤差のような極くささいなことが原因で その要素の温度が変化するという状況で生じるものです。
　従って、積層板構造などでも細長い要素はありますが、それらの温度はお互いに密接に影響 しあい、孤立していませんので、いくら細長くても劣化は生じません。

　左右対称な構造の中央に点発熱を設定する場合、もし1/2対称モデルとするなら、 中央の発熱量も半分にする必要があります。その理由は、1/2対称モデルが半分の熱容量 しか持っていないからです。



　奥行き方向に埋設されたケーブルから1W/cmの発熱 があった場合、厚さ10mmの1/2対称モデルでは、この節点 の発熱量は、0.5Wとなります。

　非定常解析において、例えば現象が10秒で飽和状態になるものを、解析時間1時間 と指定すると、解析の時間きざみ幅が長すぎて、結果は大きく振動します。 温度結果が振動している場合は、解析時間を適切に短くすれば解決できます。

　「他の解析結果を初期温度として解析を行う」という機能を使うことにより、 解析条件を変えるステップ解析が可能です。

　「他の解析結果を初期温度として解析を行う」という機能を使うことにより、 解析条件を変えるステップ解析が可能です。
　尚、時間依存設定は温度くん2にはありません。

　図５に示すプリント基板などの固定部からの熱移動に関し、本来は3次元となりますが、 熱伝達を応用することで、2次元で解析可能です。
　固定部からの熱移動量Qは、熱伝導として次の(2)式で表されます。
　　Q=kA(T-T0)/b -----(2)
ここに、
ｋ：足部の熱伝導率　、A:足部の断面積　、ｂ：足部の長さ
T:基板温度　、T0：基礎の温度
一方、熱伝達の式は、
　　Q=hA(T-Ta) -----(3)
ここに、
ｈ：熱伝達率　、A:足部の断面積
T:基板温度　、Ta：周囲気温
　この2つの式を比較すれば、hをk/b、T0をTaに置き換えれば、面熱伝達で表現可能で あることが分かります。

　固体内の熱移動、即ち熱伝導だけなら数値解析だけでも実用的な解析精度で結果を予測できます。 しかし、空気への放熱（自然対流、強制対流など）があるとその熱伝達率は、表面状態、形状などにも影響 され、一般には概略値しか分かりません。（室内の自然対流1〜10W/m2℃）
　そこで温度測定が必要になります。何点かの測定値を用意し、何回かの数値解析により熱伝達率を 求めます。
　温度測定点は少なくても2点必要で、1点は加熱部に近い所、もう1点は加熱部から遠い所となります。最初の 解析での熱伝達率は文献などによる概略値とし、加熱部に近い所の温度が測定値になるような熱伝達率を 見つけます。その時、遠くの点の温度も測定値と同じであればそれでモデルは完成ですが、そうでない 場合は、加熱部に近い点から遠い点にかけて、熱伝達率を変えてみて、最適な値を求めます。
　このように、1つのモデルを作ることは簡単ではないのですが、作ってしまえば、加熱条件、放熱条件が 少し変更となった場合にはｌ数値解析にて容易に結果が予測できます。この点がまさに数値解析のメリット なのです。